边界温度与第一定律

固定G₀、c、σ_h且E=Mc²；温度系数采用Bekenstein–Hawking参考归一化。末行要求可微E(S,J,Q)，不是已求得的旋转强场微观解。

理论 · 有效模型公式版本 1.0.0

\begin{aligned}T_{\rm bdy}&=\frac{c^6}{32\pi k_B\sigma_hG_0^2M},\qquad dE_{\rm bdy}=T_{\rm bdy}\,dS_{\rm bdy},\\\sigma_h=\frac{c^3}{4G_0\hbar}&\ \Longrightarrow\ T_{\rm bdy}=\frac{\hbar c^3}{8\pi G_0k_BM},\qquad C_{\rm bdy}=-\frac{Mc^2}{T_{\rm bdy}},\\dE_{\rm bdy}&=T_{\rm bdy}\,dS+\omega_{\rm bdy}\,dJ+\mathcal V_{\rm bdy}\,dQ.\end{aligned}

固定G₀、c、σ_h且E=Mc²；温度系数采用Bekenstein–Hawking参考归一化。末行要求可微E(S,J,Q)，不是已求得的旋转强场微观解。
书稿来源：最终合订稿 · 第二章 §五.8 (2.88)—(2.94) · ASD-BOOK-ddbade997b45

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最终合订稿 · 第二章 §五.8 (2.88)—(2.94)

固定G₀、c、σ_h且E=Mc²；温度系数采用Bekenstein–Hawking参考归一化。末行要求可微E(S,J,Q)，不是已求得的旋转强场微观解。

本页采用范围的必要条件

固定G₀；孤立静态球对称无电荷外部场
面积半径、真实长度和参考光程分别定义
弱场摄动、远区慢旋转和边界统计各自有独立条件

尚待处理的具体来源问题

微观源匹配、动态强场及边界态完整动力学仍开放

原文定位: p0784 · p0786 · p0794 · p0796 · p0802 · p0807 · p0820 · p0822 · p0831 · p0840 · p0849 · p0856 · p0876 · p0878 · p0886 · p0891 · p0899 · p0937 · 最终合订稿 · 第二章 §五.8 (2.88)—(2.94)

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