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## 从现象进入空间状态
ASD 把三维空间作为具有纵向密度、横向剪切—扭转和非线性取向自由度的物理介质；传播场与局域物质是同一空间状态的不同组织方式。第四章先建立这些对象，第五章进一步给出离散连接、连续传播、互易耦合及可直接变分的双场作用量。
引力与电磁两条路径，在 ASD 中都把空间状态作为物理解释的一部分。引力讨论空间尺度怎样联系传播波长、物质标准和频率读数；电磁讨论运动电荷在 LVE 真值作用距离下的作用，再用连续横向变量描述场与传播。于是出现一个进一步的问题：承载这些响应的空间状态，怎样随时间演化，又怎样与物质交换能量和动量？
空间动力学从这个问题出发。它研究局部区域的体积、形状和取向变化，以及这些变化怎样传播和相互驱动。这里的“空间介质”是空间自身具有状态与动态响应的物理图景；微观基元不被预设为已经处于空间中的普通物质原子。连续场是这些状态在较大尺度上的描述，物质则需要进一步成为能够保持的局域结构。
这种构建承接前面已经采用的 ASD 关系，同时增加动力学输入。把两种现象称为空间结构，并不足以得到一个共同方程；还要定义独立变量、恢复能、源、约束和边界，才能从解释进入计算。
## 体积、形状与取向怎样成为场
先选定一个参考背景，用 $\mathbf x$ 标记位置，用 $t$ 表示过程演化参数。长波、小振幅时，书稿以长度量纲的 $\mathbf u(\mathbf x,t)$ 描述位移型空间状态；它也可以是在已声明归一化下的等效状态变化。参考坐标标记考察处所，$\mathbf u$ 给出那里相对于背景的状态，两者承担不同角色。
在全空间适当衰减或满足相容边界条件时，有
纵向分量的散度描述局部体积变化；横向分量描述无散的剪切与取向响应。小形变的相对密度采用压缩为正的约定 $\sigma=-\nabla\cdot\mathbf u_L$。旋度 $\nabla\times\mathbf u_T$ 则刻画局部旋转，不单独包含全部剪切，也不等于三维拓扑荷。
因此需要先从[自由度](/theory/space-dynamics/degrees-of-freedom)进入两个通道。[纵向场](/theory/space-dynamics/longitudinal-field)还要区分局部密度与长程引力尺度势；[横向场](/theory/space-dynamics/transverse-field)还要区分带源结构、自由辐射和非线性取向核。
## 由响应能进入演化方程
场的变化需要代价，变化的速率也需要动态响应。第四章在均匀、小振幅背景中采用二次拉格朗日密度：
时间导数项的 $\rho_s>0$ 是状态场的惯性响应系数，$K_L,K_T>0$ 分别是纵向和横向恢复系数。它们在此具有质量密度和压力量纲，由变量与作用量的归一化确定；这不另行假定空间由有质量的小球组成。对这个构成模型变分，才得到扰动的演化及 $c_L^2=K_L/\rho_s$、$c_T^2=K_T/\rho_s$。
ASD 的无物质、无外场基态采用共同极限速度：
箭头右侧是在左侧系数匹配下的结果。微观响应为什么满足这个匹配，是另一个需要说明的问题，不能只从固定的光速定义值或 FCC 的对称性读出。[波传播](/theory/space-dynamics/wave-propagation)展开变分、偏振、能流与耦合后的传播谱；[连续动力学](/theory/space-dynamics/continuum-dynamics)说明参数、源和边界怎样组成可计算系统。
## 自由传播与局域物质提出不同要求
给定初始扰动，自由纵波和横波能够传播并携带能量。横向电磁通道在规定规范、归一化和系数匹配后，已经得到自由 Maxwell 有效表示。纵向密度模也有波方程和能量表达，但与接收体怎样耦合，需要另行计算。它的传播速度与光相同，并不决定它就是某种已识别粒子或具有相同的探测响应。
一个能够向外传播的波包，还没有成为稳定物质。局域结构必须既有限能量又能抵抗收缩、扭曲和分裂；强取向变化可能需要幅度和紧致取向变量。若局域横向结构同时产生纵向背景，则双方还需要有反作用的耦合。第五章已给出可变分的三次纵横候选项及局部能量界，因而有具体的动力学可检查，而不是仅提出一个耦合愿望。
这些计算分别说明传播、交换与稳定所需的条件。局部能量有下界不证明粒子解存在；局部密度受驱动也不自动给出正确的长程引力势。把这两处接口讲清，才可以继续研究物质。
## 从连续核心追问微观连接
连续方程给定有效系数以后，可以求波、能量和边值响应；微观模型要进一步说明这些系数从哪里来，何时出现方向色散，以及连续描述在哪个尺度失效。书稿的 FCC 模型提供十二近邻关系和选定连接律，第五章保留了离散作用量、连续展开与精确标量色散。它们将在 [FCC 候选模型](/theory/space-dynamics/fcc-model)逐步展开。
连续描述不唯一推出 FCC，FCC 几何也不单独确定完整矢量动力学。对于确实使用等权 FCC 连接的计算，模型依赖应当保留；对于只要求连续变量、边界和指定构成的结果，可以分别检验。这样既能使用可算的微观候选，也能比较其他离散或无晶格实现。
图中的两个阅读方向表示：现象对共同动力学提出要求，而动力学应恢复相应的物理极限。它是构建关系示意，未把每一条箭头都当作已闭合推导。
## 从场解走向读数与物质
最后，空间状态怎样进入观测，仍须经过物质标准和装置。引力侧要保留“空间尺度—关联波长与标准过程—频率读数”的顺序；电磁侧要说明源、场和探针怎样响应；纵波提案则要写出激发、传播、接收及参考系统。[实验矩阵](/tests/space-dynamics)据此区分已有约束、一致性和待完成的探测提案。
[母方程](/theory/space-dynamics/master-equation)汇总目前能一起变分的候选成分，并说明引力远场、反馈后同速、运动族和稳定局域化还需要怎样联合闭合。下一层 [Matter & Topology](/theory/matter)由此追问：在这样的动力学中，一个有限大小的局域结构怎样存在并保持稳定？粒子的电荷、质量和自旋须随具体解计算，不能由一张闭合图形直接赋予。